《表1 声子弛豫时间和光学模式峰值频率》

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《甲烷水合物声子导热及量子修正》

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弛豫时间反映了相邻原子之间的能量传递时间[31]。表1给出了不同温度下声子的弛豫时间和光学模式峰值频率，其中τsh，ac、τint，ac、τlg，ac分别代表短程声学声子、中程声学声子、长程声学声子的弛豫时间；τsh，opt、τlg，opt分别代表短程光学声子、长程光学声子的弛豫时间；w为光学模式的峰值频率。从表1可以看出，光学声子和声学声子的弛豫时间均随温度升高而减小，这是因为对于声-声U过程散射，弛豫时间取决于频率和温度，三者之间的关系可以表示为τ-ω-2T-3。高温下更多的声子模式被激发，声子之间的碰撞也会更加激烈，因此导致弛豫时间缩短。在150 K时，引入中程声学声子的弛豫时间τint，ac能够使拟合效果更准确，它的量级位于短程声学声子的弛豫时间τsh，ac和长程声学声子的弛豫时间τlg，ac之间，是由高温下主客体分子的耦合产生的。声学声子主导了甲烷水合物的热输运过程，而光学声子为声学声子提供了重要的散射通道。