《表2 流场平均涡度拟能Table 2 Average enstrophy》

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《不同初始磁场对激波冲击R22重气柱过程影响的数值模拟》

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为了更清楚地说明涡量变化情况，下面将采用涡量的平方进行分析，它能反映流团的旋转能量，称为渦度拟能[20]。表2为不同初始条件下不同时刻的平均涡度拟能。在不施加磁场（B=0）时，平均涡度拟能在t=200μs内逐渐增大。当入射激波在尾部聚焦后，由于流场进入湍流转捩阶段，涡结构逐渐扩散，因此平均涡度拟能逐渐减小，并最终稳定在1.1×107 s-2附近。当B=0.01T时，平均涡度拟能明显减小，同时垂直磁场比平行磁场对涡度拟能具有更好的抑制作用。由表2可知，虽然加入磁场后平均涡度拟能变化趋势与无磁场情况类似，但随着发展后期流场的演化，加剧界面处的扰动，使平均涡度拟能逐渐增加，因而在t=945μs时，平均涡度拟能分别增至4.533×106和9.524×106 s-2。当B=0.05T时，平均涡度拟能受到更明显的控制，在激波与气柱作用过程的前中期，平行与垂直磁场情况下的平均涡度拟能均小于B=0.01T时的。由此可见，平均涡度拟能清晰地反映磁场对不稳定性的控制。然而，在演化后期，虽然流场进入湍流转捩阶段，但单涡由于耗散作用逐渐减弱，使平均涡度拟能小于发展前中期，因此涡度拟能并不能反映流场的无序情况。