《表3 N2-MIP与Ar-ICP的物理参数》
注:*MASKI OHATA的数据,**文献数据
用于高功率微波等离子体光源的微波腔体是Okamoto微波腔,它所组成的微波等离子体光源如图5[21]所示,它是由微波电源、波导管、Okmako微波腔、双气流石英炬管及供气系统构成[19],微波源频率是2.45GHz,正向功率多为1~1.3kW,等离子体气用13L/min高纯氮气,载气1.0L/min。所形成的等离子体与ICP光源类似,是环形等离子体,中心通道进样。测定了17种元素的38条不同的原子线和离子线,低激发电位的原子线有较好的检出限。在微波功率1 000 W时[20],用Boltzmann图测定激发温度,Texc=5 500K,气体温度为5 000K,电子密度ne=3×1013cm-3。用该系统也可用空气作工作气体,并对比了空气-MIP及N2-MIP的分析性能,显然空气-MIP有助于消除有机试样分析时氰带光谱的影响。MASKI OHATA[21]测定了在微波功率1.3kW时N2-MIP光源的温度空间分布并与Ar-ICP光源的物理参数进行比较,数据列于表3,钙离子线与原子线强度比的较大差异表达了对谱线激发能力的差异,Ar-ICP的激发能力高于N2-MIP。MASKI OHATA的结论认为高功率氮气MIP的激发温度比氩ICP光源低1 500K。从光源中各种粒子的温度来看,氮气-MIP光源是一种接近热力学平衡的等离子体,而Ar-ICP光源基本是非热力学平衡等离子体,N2-MIP的分解试样和原子化的能力并不比Ar-ICP低,甚至可能还稍高些,但N2-MIP激发能力要逊于Ar-ICP。
图表编号 | XD0043274400 严禁用于非法目的 |
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绘制时间 | 2019.02.15 |
作者 | 辛仁轩 |
绘制单位 | 清华大学核能与新能源技术研究院 |
更多格式 | 高清、无水印(增值服务) |