《表1 零温零压下RbCaCl3的晶格常数a0、体弹模量B0、剪切模量G0和弹性常数Cij Tab.1 Lattice constant a0, bulk modulus B0, shear modu
图8为不同压强下等体热容Cv与温度T的关系,图9为不同压强下等压热容Cp与温度T的关系。从两图中可以看出,在相同的温度下,热容(Cv和Cp)随着压强的增大而减小;当压强一定时,在相对低温下(T<600K),热容(Cv和Cp)随着温度的增加而增大,在相对高温下(T>600K),等压热容随着温度的增加依然有着一定程度的增大,若温度进一步升高,等体热容接近Dulong-Petit极限。在T<600K时,等体热容随温度的变化显著,因为在该范围内RbCaCl3晶体体积的变化较大;当T>600K时,温度增加等体热容增幅很小近乎为零,这是由于晶体非谐效应(高阶项)的影响,使Cv接近Dulong-Petit极限3nNAkB(NA为阿伏伽德罗常数)。对于RbCaCl3晶体,n=5,即约为124.75J·mol-1·K-1。
图表编号 | XD0032542200 严禁用于非法目的 |
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绘制时间 | 2019.01.25 |
作者 | 胡锡亨、张伟斌、吴青峰、李松、金圆圆、陈善俊、韦建军 |
绘制单位 | 长江大学物理与光电工程学院、长江大学物理与光电工程学院、东国大学物理系、长江大学物理与光电工程学院、长江大学物理与光电工程学院、长江大学物理与光电工程学院、长江大学物理与光电工程学院、四川大学原子与分子物理研究所 |
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